Обратимая фотозарядка в коллоидных наноплателетах CdSe / Шорникова Е.В., Яковлев Д.Р., Головатенко А.A., Родина А.В., Biadala L., Kuntzmann A., Nasilowski M., Dubertret B., Bayer M.

Коллоидные наноплателеты CdSe – это новый класс коллоидных нанокристаллов,выделяющихся своими узкими спектрами фотолюминесценции (ФЛ). В частности, при гелиевыхтемпературах, ширина линий составляет порядка 10 мэВ, т.е. меньше энергии связи трионов, чтопозволяет спектрально разрешить экситонное и трионное излучение.В данной работе исследовались CdSe наноплателеты толщиной 1.5 нм (5 монослоев).Измерения проводились при температурах 4 – 200 К и магнитных полях до 15 Тл в геометрииФарадея. ФЛ возбуждалась 405-нм лазером в импульсном режиме (длина импульса 40 пс) с частотой5 МГц и средней плотностью возбуждения 14 мкВт.В спектрах низкотемпературной ФЛ наблюдались два пика. Ранее нами было показано, что пикс большей энергией излучения относится к рекомбинации экситонов [1]. В данной работе мыдоказываем, что пик, смещенный от экситонного примерно на 20 мэВ связан с рекомбинациейтрионов. При освещении светом образца, до этого не подвергавшегося облучению, интенсивность ФЛэкситонного пика снижается, а трионного растет. Этот процесс связан с постепеннымнакоплением зарядов в ансамбле наноплателетов, его характерное время составляет 200 с. В темноте,после прекращения освещения, заряд наноплателетов сохраняется на протяжении по крайней мере 10часов. Нагревание образца до температуры порядка 200 К приводит к «стиранию» зарядовнаноплателетов, возвращая образец к исходному, незасвеченному состоянию.Знак заряда триона был определен по знакуциркулярной поляризации в магнитном поле. Обнаружено, что, как и внаноплателетах ядро/оболочка CdSe/CdS [2], трионзаряжен отрицательно. g -фактор дырки был оценениз зависимости степени циркулярной поляризацииФЛ от напряженности магнитного поля. Егозначение находится в пределах от –0.03 до –0.2, взависимости от предполагаемого угловогораспределения наноплателетов.